又稱混合單位制。基本 量和基本單位與CGSE制及CGSM制相同。其主要特點(diǎn)是：凡電學(xué)量如q、I、E、P、D等都采用CGSE制單位，凡磁學(xué)量如B、M、H等都采用 CGSM 制單位；電容率ε和磁導(dǎo)率μ都是無(wú)量綱的純數(shù) 。在高斯單位制 中 ，與點(diǎn)電 荷有關(guān) 的 公式都 比較 簡(jiǎn)單，此外公式中較多地出現(xiàn)光速 c，在理論物理中使 用和運(yùn)算 比較方便，這是某些理論物理書刊仍愿采用高斯單位制的原因。但是一些電工、無(wú)線電常用的電學(xué)公式中卻經(jīng)常出現(xiàn)無(wú)理數(shù)4π ，使計(jì) 算較 為復(fù) 雜 。

又稱絕對(duì)電磁單位制（ emu ） 。 基本量和基本 單 位與CGSE制相同（故統(tǒng)稱CGS制） 。但它首先選定安培定律 ，確定B、m、H、D、E等電磁量的 CGSM 單位。在CGSM制中，B和H單位相同，磁導(dǎo)率 μ無(wú)量綱，真空磁導(dǎo)率μ0=1，但E和D有不同量綱，在真空中 ，即真空 電容率 ，和ε都是有量綱的。

又稱絕對(duì)靜電單位制（ esu）。基本量是長(zhǎng)度、質(zhì)量和時(shí)間 ，基本單位是厘米、克 、秒 。首先選定庫(kù)侖定律，分別確定電場(chǎng)強(qiáng)度E，電勢(shì)U ，極化強(qiáng)度P ，電位移D和電流強(qiáng)度I等電學(xué)量的 CGSE 單位。然后利用安培環(huán)路定理和法拉第電磁感應(yīng)定律等公式 ，確定磁感應(yīng)強(qiáng)度B和磁場(chǎng)強(qiáng)度H等磁學(xué)量的CGSE單位。

是國(guó)際單位制（SI）的電磁學(xué)部分。基本量是長(zhǎng)度、質(zhì)量、時(shí)間和電流強(qiáng)度（該單位制與前三種單位制根本性區(qū)別和特點(diǎn)，因?yàn)橹贫ㄕ哒J(rèn)為電流強(qiáng)度由長(zhǎng)度、時(shí)間和質(zhì)量導(dǎo)出不僅非常古怪而且不能突出其本質(zhì)），基本單位是米、千克、秒和安培。在MKSA制中，E與D量綱不同，B與H量綱不同，ε和μ都有量綱，真空電容率，真空磁導(dǎo)率μ=4π×10^7千克·米/庫(kù)^2， ，其中c是真空中的光速。2100433B

絕對(duì)電磁系單位制簡(jiǎn)稱“電磁單位制”。電磁學(xué)中以電流的磁力為基礎(chǔ)的絕對(duì)單位制。它選取長(zhǎng)度、質(zhì)量和時(shí)間為基本量。基本單位是厘米、克和秒。電流強(qiáng)度的單位是第一個(gè)導(dǎo)出單位，根據(jù)畢奧，薩伐爾定律定出，稱為電磁安培。再以電磁安培和其他各電磁量的有關(guān)定律和定義，導(dǎo)出各該量的單位。這單位制中，一般量的單位都用“盡燈表示，只有兒個(gè)單位有特定的名稱：磁感應(yīng)強(qiáng)度單位為高斯，磁通量單位為麥克斯韋，磁場(chǎng)強(qiáng)度單位為奧斯特2100433B

物理量單位制中電磁量單位的集合。在歷史上起過(guò)重要作用的電磁單位制主要有絕對(duì)靜電制、絕對(duì)電磁制、高斯制、實(shí)用單位制、國(guó)際單位制等幾種。

界面電磁學(xué)（Surface Electromagnetics）是現(xiàn)代電磁學(xué)領(lǐng)域在近年來(lái)開(kāi)始高速發(fā)展的一個(gè)研究方向，它的主要研究對(duì)象為在物質(zhì)（天然的或人造的）表面或分界面附近才會(huì)產(chǎn)生的獨(dú)特而豐富的電磁學(xué)現(xiàn)象及其應(yīng)用。正如物理學(xué)和化學(xué)領(lǐng)域的眾多研究方向中存在著“表面物理學(xué)”和“表面化學(xué)”這樣的重要分支一樣，界面電磁學(xué)也可以被視為是現(xiàn)代電磁學(xué)領(lǐng)域的研究中的一個(gè)重要的分支。

如果從空間維度的角度對(duì)現(xiàn)代電磁學(xué)領(lǐng)域中的眾多研究方向進(jìn)行粗略的分類的話，大致可以將現(xiàn)代電磁學(xué)領(lǐng)域內(nèi)研究的問(wèn)題分為4類：0維問(wèn)題、1維問(wèn)題、2維問(wèn)題和3維問(wèn)題。其中，3維電磁學(xué)問(wèn)題通常表示問(wèn)題所研究的空間或物質(zhì)在3維空間中的每一個(gè)維度上的尺寸都可以和所研究的電磁波波長(zhǎng)可比擬，甚至遠(yuǎn)大于該電磁波波長(zhǎng)。在這樣的情形下，一般需要使用較為普適的電磁場(chǎng)和電磁波理論來(lái)對(duì)問(wèn)題進(jìn)行分析，這樣的分析和求解過(guò)程通常是繁瑣而復(fù)雜的，但從理論上講，這樣的分析方法可以有效解決絕大部分的電磁學(xué)問(wèn)題。

當(dāng)電磁學(xué)問(wèn)題所涉及的空間或物質(zhì)的尺寸在某一個(gè)或某幾個(gè)空間維度上是遠(yuǎn)小于所關(guān)心的電磁波波長(zhǎng)的時(shí)候，為了簡(jiǎn)化問(wèn)題的理論分析和更加高效地進(jìn)行實(shí)用的工程設(shè)計(jì)，就需要在完整電磁學(xué)理論的框架下提出各種在特定問(wèn)題下具有獨(dú)特優(yōu)勢(shì)但在其他問(wèn)題中并不一定適用的簡(jiǎn)化的理論體系和分析手段。例如，當(dāng)電磁學(xué)問(wèn)題所涉及的空間或物質(zhì)的尺寸在三個(gè)空間維度上均遠(yuǎn)小于所關(guān)心的電磁波波長(zhǎng)的時(shí)候，就可以使用比普適的電磁場(chǎng)理論要簡(jiǎn)單得多的電路理論來(lái)對(duì)問(wèn)題進(jìn)行分析，這類問(wèn)題可以被稱為0維問(wèn)題；當(dāng)電磁學(xué)問(wèn)題所涉及的空間或物質(zhì)的尺寸僅在1個(gè)空間維度上與所關(guān)心的電磁波波長(zhǎng)可比擬，在其余兩個(gè)維度遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)的時(shí)候，可以使用傳輸線理論對(duì)問(wèn)題進(jìn)行有效地分析和求解，這類問(wèn)題可以被稱為1維問(wèn)題。

而當(dāng)電磁學(xué)問(wèn)題所涉及的空間或物質(zhì)的尺寸在兩個(gè)空間維度上與所關(guān)心的電磁波波長(zhǎng)可比擬，僅在1個(gè)維度上遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)的時(shí)候，就產(chǎn)生了2維電磁學(xué)問(wèn)題。在過(guò)去許多年的電磁學(xué)研究中，2維電磁學(xué)問(wèn)題的分析和求解通常是直接建立在普適的3維電磁場(chǎng)理論上的，但隨著現(xiàn)代電磁學(xué)研究的不斷發(fā)展以及現(xiàn)代電子科學(xué)與技術(shù)的不斷進(jìn)步，2維電磁學(xué)問(wèn)題在自然科學(xué)與工程技術(shù)方面的重要性被不斷發(fā)掘出來(lái)，專門針對(duì)2維電磁學(xué)問(wèn)題的研究手段和理論體系亟需建立。界面電磁學(xué)正是在這一基礎(chǔ)上誕生出來(lái)的研究方向，它旨在研究重要的2維電磁學(xué)問(wèn)題，建立針對(duì)2維電磁學(xué)問(wèn)題的研究手段和理論體系，并由此提出各類在自然科學(xué)和工程技術(shù)方面的新興應(yīng)用。