紊流恒定流動(dòng)即如果紊流流動(dòng)中各物理量的時(shí)均值不隨時(shí)間變化,僅僅是空間點(diǎn)的函數(shù)的時(shí)均流動(dòng)。
是恒定流動(dòng)。2100433B
鋪底流動(dòng)資金是為保證項(xiàng)目建成后進(jìn)行試運(yùn)轉(zhuǎn)所必需的流動(dòng)資金,一般按項(xiàng)目建成后所需全部流動(dòng)資金的30%計(jì)算。 項(xiàng)目總投資包括固定資產(chǎn)投資和包含鋪底流動(dòng)資金在內(nèi)的流動(dòng)資產(chǎn)投資兩部分。 鋪底流動(dòng)資金是短期日常...
其實(shí)不管有沒(méi)有,測(cè)速車(chē)的存在都是為了規(guī)范交通行駛,就是不定點(diǎn)的測(cè)速,區(qū)別于固定點(diǎn)測(cè)速而言.如路邊停的測(cè)速車(chē)使用的可移動(dòng)測(cè)速儀,手持測(cè)速儀等等,通過(guò)測(cè)速雷達(dá)機(jī)對(duì)車(chē)輛進(jìn)行速度探測(cè),可以自由調(diào)解方向,可以從...
我們說(shuō)的流動(dòng)房跟正確的理解是不一樣的,這里說(shuō)的是板房,板房是一種以輕鋼為骨架,以?shī)A芯板為圍護(hù)材料,以標(biāo)準(zhǔn)模數(shù)系列進(jìn)行空間合,構(gòu)件采用螺栓連接,全新概念的環(huán)保經(jīng)濟(jì)型活動(dòng)板房屋。可方便快捷地進(jìn)行組裝和拆卸...
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運(yùn)用 k- ε紊流模型對(duì)空調(diào)硬座車(chē)內(nèi)三維流場(chǎng)和溫度場(chǎng)進(jìn)行了數(shù)值模擬。將人體散熱和太陽(yáng)輻射作為能量方程的附加源項(xiàng) ,采用有限容積法和交錯(cuò)網(wǎng)格將計(jì)算區(qū)域進(jìn)行離散 ,用 SIMPL E算法計(jì)算了空調(diào)硬座車(chē)內(nèi)空氣流動(dòng)與傳熱問(wèn)題。研究結(jié)果為空調(diào)車(chē)內(nèi)氣流組織的優(yōu)化設(shè)計(jì)和舒適性評(píng)價(jià)提供了依據(jù)。
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空調(diào)車(chē)室內(nèi)空氣的速度場(chǎng)、溫度場(chǎng)研究是空調(diào)車(chē)室內(nèi)氣流組織設(shè)計(jì)及車(chē)室內(nèi)舒適環(huán)境評(píng)價(jià)與研究的基礎(chǔ).空調(diào)客車(chē)運(yùn)行環(huán)境惡劣,太陽(yáng)輻射作用及復(fù)雜的車(chē)室內(nèi)部結(jié)構(gòu)等直接影響客車(chē)室內(nèi)的溫度場(chǎng)與空氣速度場(chǎng)分布.采用κ-ε紊流模型及貼體坐標(biāo),應(yīng)用整體求解法計(jì)算了空調(diào)車(chē)室內(nèi)氣固耦合傳熱問(wèn)題,采用MonteCarlo法分析計(jì)算了太陽(yáng)透射輻射在車(chē)室內(nèi)各固體表面引起的附加熱流變化,并以此作為能量方程的附加源項(xiàng),對(duì)空調(diào)客車(chē)室內(nèi)三維空氣流場(chǎng)與溫度場(chǎng)分布進(jìn)行了數(shù)值模擬研究,為空調(diào)客車(chē)室內(nèi)舒適環(huán)境的優(yōu)化研究提供了依據(jù)
層流和紊流概述
正文
雷諾數(shù)表征液流慣性力與粘滯力相對(duì)大小,可用以判別流動(dòng)形態(tài)的無(wú)因次數(shù),記作Re。雷諾數(shù)的定義式為:
式中ρ、μ、ν分別為液體的密度、動(dòng)力粘滯系數(shù)、運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù);ν、L為流動(dòng)的特征速度和特征長(zhǎng)度。雷諾數(shù)小時(shí),粘性效應(yīng)在整個(gè)流場(chǎng)中起主要作用,流動(dòng)為層流。雷諾數(shù)大時(shí),紊動(dòng)混摻起決定作用,流動(dòng)為紊流。對(duì)于同樣的液流裝置,由層流轉(zhuǎn)換為紊流時(shí)的雷諾數(shù)恒大于紊流向?qū)恿鬓D(zhuǎn)換的雷諾數(shù)。前者稱(chēng)上臨界雷諾數(shù),其值隨試驗(yàn)條件而變,很不穩(wěn)定;后者稱(chēng)下臨界雷諾數(shù),其值比較穩(wěn)定,對(duì)于一般條件下的管流(圓管直徑為特征長(zhǎng)度,斷面平均流速為特征速度),約為2300。
層流只存在粘滯切應(yīng)力。在簡(jiǎn)單的剪切流中,粘滯切應(yīng)力:
式中
為剪切變形速度,亦即速度沿垂直方向的變化率;μ為動(dòng)力粘滯系數(shù),只和液體種類(lèi)及溫度有關(guān)的常數(shù)。此式表達(dá)了著名的牛頓內(nèi)摩擦定律。層流中摩擦阻力及沿程水頭損失均與流速的一次方成正比,流速分布呈拋物線型。圓管層流流速分布如圖1所示。
紊流又稱(chēng)湍流。液體運(yùn)動(dòng)呈隨機(jī)性,即速度、壓強(qiáng)等均隨時(shí)間、空間作不規(guī)則的脈動(dòng),是紊流的基本特征(圖2)。可采用時(shí)間平均法,將任一物理量的瞬時(shí)值分解為時(shí)均值與脈動(dòng)值,即:
式中u∞、ū∞、u'分別為某一點(diǎn)處沿x方向的瞬時(shí)流速、時(shí)均流速與脈動(dòng)流速;p、圴、p'分別為某點(diǎn)處的瞬時(shí)壓強(qiáng)、時(shí)均壓強(qiáng)與脈動(dòng)壓強(qiáng);T為適當(dāng)選取進(jìn)行平均的時(shí)段。
紊流中除粘滯切應(yīng)力τ1外,還有紊流附加切應(yīng)力τ。由納維-斯托克斯方程導(dǎo)出紊流時(shí)均運(yùn)動(dòng)的雷諾方程,就會(huì)增添紊流附加應(yīng)力,又稱(chēng)雷諾應(yīng)力。如紊流時(shí)均速度分量?jī)H有ūx=ūx(y),則有:
式中v為紊動(dòng)交換系數(shù)或渦旋運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)。和運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)υ不同,它不是單由物性決定的常數(shù),而是和流動(dòng)狀態(tài)有關(guān)的變量。
關(guān)于τ或v的計(jì)算,常用L.普朗特提出的動(dòng)量傳遞理論,即:
式中l為混合長(zhǎng)。顯然
。按照動(dòng)量傳遞理論結(jié)合實(shí)驗(yàn),已導(dǎo)出紊流的對(duì)數(shù)型速度分布公式,與實(shí)驗(yàn)結(jié)果比較接近。與層流相比較,紊流流速分布趨于均勻,摩擦阻力和水頭損失增大,在充分發(fā)展的紊流中,沿程水頭損失與流速的二次方成正比。
明渠恒定流是指明渠水流中的水力要素如流量、水深等不隨時(shí)間而變化的流動(dòng) 。