隨著漿體流動速度的增大、在管道底部滑動的顆粒層剛剛消失時的流速。非均質流漿體的摩阻損失與流速間的關系見圖1。
非均質漿體的這種關系與水的摩阻損失差別很大。曲線1的ab段表示,當流速增大到一定程度時。原來淤積在管底的固體顆粒開始運動,其中絕大部分顆粒處于不連續跳躍狀態:隨著流速的增大,水流本身的摩阻損失增加。消耗于顆粒滑動和懸浮的能量也增大。因此壓頭損失隨流速的增大而增加。曲線1的cd段表示隨著流速的增大。間歇性懸浮的顆粒越來越多,沿管底滑動的顆粒越來越少,這時水流本身的壓頭損失雖然隨流速的增大而增加,但消耗于滑動的能量卻隨之減少。結果總壓頭損尖因增加值小于減少值而減少。曲線1的cd段表示,在全部顆粒完全懸浮后。隨著流速的增大壓頭損失也逐漸增加。點c所對應的流速就是臨界淤積流速 。
非均質流充填材料管道輸送(pipelining of fill with heterogenous flow)是指固體顆粒不均勻地分布于液相載體中的充填材料漿體的管道輸送方法。顆粒較大且濃度較低的充填材料漿體多以非均質流輸送。非均質流漿體屬于牛頓漿體 。
預估非均質流漿體的水力坡度只限于在實際工程中常常遇到的紊流情況。這種計算主要建立在實驗和重力理論的基礎上 。2100433B
H=(v^2*L)/(C^2*R), 其中H為水頭,可以由壓力換算, L是管的長度, v是管道出流的流速。R是水力半徑R=管道斷面面積/內壁周長=r/2, C是謝才系數C=R^(1/6)/n,流量,也...
管道進出口的壓差 P=0.5-0.07=0.43MPA。設管長為L,管道比阻為S(可由管內徑D及內壁糙率n查表得到),則流量 Q = [P/(pgSL)]^(1/2)流速 V =4Q/(3.14D^2...
H=(v^2*L)/(C^2*R), 其中H為水頭,可以由壓力換算, L是管的長度, v是管道出流的流速。R是水力半徑R=管道斷面面積/內壁周長=r/2, C是謝才系數C=R^(1/6)/n,流量,也...
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基于SLS成型的非均質材料零件是一種變密度材料零件。預熱溫度和激光能量是影響SLS成型零件燒結密度的主要因素。通過實驗調整預熱溫度和激光能量的參數,然后用MATALB對實驗數據進行分析處理,得到燒結密度數學模型,達到對基于SLS成型的非均質材料零件燒結密度進行控制的目的。
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為了解決非均質材料零件設計中幾何特征和材料特征的耦合問題,提出了一種基于可行方向法和遺傳算法的幾何和材料的并行設計方法。通過設定關鍵點來表示不斷變化的零件幾何特征,引入虛擬節點以描述其材料特征,構建非均質材料零件幾何和材料并行設計的優化模型。在優化設計過程中,關鍵點的坐標增量采用可行方向法求解,虛擬節點的材料體積分數增量通過遺傳算法獲得,兩種優化算法交替迭代,便得到了零件幾何形狀和材料分布的組合最優解。采用該方法設計了一個非均質材料的等溫器具,通過有限元技術對其溫度場和應力場進行模擬和分析,并利用ANSYS軟件對設計結果進行驗證,從而說明了該方法的有效性和實用性。
均質流充填材料管道輸送是指固體顆粒均勻分布于液相載體中的充填材料沿管道輸送,高濃度(或普通濃度)尾砂(或細砂)膠結(或非膠結)充填材料的漿體多以均質流輸送。均質流漿體多為非牛頓漿體 。
均質流漿體由紊流過渡到層流時的流速。過渡流速隨漿體粘度的增大而增加。對于均質流充填材料管道輸送,使流動處于從層流到紊流的臨界狀態是合理的。對于均質流高濃度充填材料管道輸送,由于料漿穩定性好,特別是輸送距離不長時,適于以低流速層流狀態輸送。非牛頓漿體的過渡流速,可根據過渡流速處的臨界雷諾數計算。高濃度均質流漿體一般呈賓漢塑性漿體特性 。
均質流漿體流動時與管道邊壁摩擦而消耗的能量。管道中漿體流動的摩阻損失常用水力坡度(即管道單位長度的摩阻損失)表示。均質流漿體相當于粘滯性和比重都比水大的單相流體 。2100433B